plášť stíní jádro i čistě geometricky, je-li nevodivý. vyšší stupně jsou stíněny více než nižší
*je-li plášť vodivý, stíní jádro + zpoždění pole
poloidální a toroidální reprezentace
:<math>B=\nabla \times \nabla \times (Pr) + \nabla \times (Tr)</math>
v symetrickém případě pouze P nenulové
*pp. laterální variace malé + vysokofrekvenční aproximace, druhá derivace malá
:<math>P(r) = c/r P(c)\frac{\sigma(r)}{\sigma(c)}^{1/4}exp[(i-1)\sqrt{\frac{\omega\mu_0}{2}}\int_c^r\sqrt{\sigma(r)}dr]</math>
:<math>\tau_H = \mu_0/2(\int_c^r\sqrt{\sigma(r)}dr)^2</math>
to je vysokofrekvenční konstanta pláště
z poloidálního pole zpět k magnetickému
:<math>B=\nabla \times \nabla \times (Pr)</math>
z toho radiální komponenta
:<math>B_r=c[\frac{\sigma_r}{\sigma_c}]^{1/4}exp[(i-1)\sqrt{\omega\tau_H}]B_r(c)</math>
zpet z FT
:<math>B(a,t)=(c/a)^2(\frac{\sigma_c}{\sigma_a})^{1/4}\int_0^\infty B_r(c,t-t´)erfc\frac{\tau_H}{2t´}dt´</math>
